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1.壓縮機振動的迭加復合

兩個壓縮機振動方向相同、頻率相同的簡諧振動合成時,合 成振動仍是簡諧振動，其角頻率不變。

兩個壓縮機振動方向相同，但角頻率不同的振 動，其合成振動不是簡諧振動，合成動振的動振幅A是隨 時間變化的函數。

兩個壓縮機振幅相同初相位相等而頻率相近的簡諧振動,迭加后產生“拍”的現象, 即合成振動的振幅的包絡線隨時間作周期性緩慢變化， 時增時減，按照拍頻振動。

兩個壓縮機振動方向互相垂直的簡諧振動的合成。設兩個簡 諧振動周期相同，振動方程為:

運動軌跡是一個橢圓。如若A:= Az,則軌跡為一個正 圓。一般情況下，二個互相垂直的簡諧振動合成時，可通過 波示器觀察到一種叫做利薩如圖的復雜圖形。

應用這些圖形,若兩壓縮機振動頻率成簡單整數 則可由一已知頻率求另一未知頻率; 若頻率比已知, 則比,可以用這種圖形求出相位差。

如果頻率與初相角不相等，合成振動就變得非常復雜了。

2.壓縮機復合振動的分解

為滿足識別振動特征的要求，以診斷造成有害振動的原 常需將復合振動分解成一系列簡諧振動分量，這項工作 因，般是由專門的壓縮機來完成的，如頻率分析儀,快速傅里葉 變換處理機等均可在很短時間內完成頻譜分析工作。

為將復合振動分解成諧波分量,需要應用數學上熟知的 傅里葉級數原理和傅里葉積分方法。

前者適用于周期振動情 況，后者適用于非周期振動情況。

按傅里葉級數原理，一個 復雜的周期函數,可分解為許多種頻率的簡諧函數之和，即 以角頻率為橫坐標將各諧波的幅值X.和相位9。

畫出來， 即可得到該復合周期振動頻譜圖。

復合周期振動的頻譜是一些離散的線譜。

反過來，我們可以將一系列諧波迭合得到原來被分解的周期函 數,這周期函數的波形變化頻率和基波頻率相同。

幾組周期振幅均不同的諧波合成的復合振動波形，需指出 的是并非任意頻率的諧波均可迭合成周期函數波,只有每 一對頻率之比都是有理數時，兩個或幾個諧波之和才是周期 性的。

對于非周期函數,我們可以將它看成是周期無限長的周 期函數,也說是說，合成波要在無窮大的時間后才重復出 現，以此來理解其基頻將是無窮小,在此情況下描述非周期 函數的離散線譜將連成連續的曲線。

因此,對于非周期振動 的分解不能應用傅里葉級數方法，而必須采用傅里葉積分的 方法。